![\"\"](\"http:\/\/rabfis15.uco.es\/proyecto\/Fund_teoricos\/imagenes\/lineas_campo_solenoide.gif\")
<\/p>\nEn este tema se\u00a0estudian las fuentes o causas del campo magn\u00e9tico. Se comienza con la presentaci\u00f3n de la ley de Biot-Savart para un elemento de corriente que se aplica al c\u00e1lculo de campos magn\u00e9ticos producidos por algunas configuraciones de corriente comunes (corriente rectil\u00ednea indefinida, espira circular en su eje y solenoide) y a partir de las acciones mutuas entre dos corrientes rectil\u00edneas indefinidas se define el amperio, unidad de la corriente el\u00e9ctrica en el Sistema Internacional de Unidades.<\/p>\n
Los campos magn\u00e9ticos difieren de los campos el\u00e9ctricos que estudiado hasta el momento en varios aspectos. Por un lado, son producidos por cargas el\u00e9ctricas que se mueven respecto al observador, como las corrientes el\u00e9ctricas, en lugar de estar producidos por cargas el\u00e9ctricas en reposo como suced\u00eda con los campos el\u00e9ctricos que estudiamos en los temas 2 y 5 (electrost\u00e1tica). Adem\u00e1s, las l\u00edneas de fuerza del campo magn\u00e9tico son cerradas sobre s\u00ed mismas, a diferencia de las l\u00edneas del campo electrost\u00e1tico que son abiertas, con origen en las cargas el\u00e9ctricas positivas y final en las negativas. Sin embargo, las l\u00edneas del campo magn\u00e9tico no empiezan en un punto y terminan en otro, sino que, de alguna manera, se enrollan en torno a las corrientes el\u00e9ctricas que originan el campo. Como en los temas 3 y 4, en este tema se considerar\u00e1n \u00fanicamente campos magn\u00e9ticos est\u00e1ticos o estacionarios, es decir, independientes del tiempo.<\/p>\n
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Comenzamos con la definici\u00f3n del flujo del campo magn\u00e9tico a trav\u00e9s de una superficie, de forma an\u00e1loga a como se defini\u00f3 el flujo del campo el\u00e9ctrico, present\u00e1ndose la ley de Gauss\u00a0 para el campo magn\u00e9tico, v\u00e1lida no s\u00f3lo para campos estacionarios, sino para cualquier tipo de campo y que constituye otra de las cuatro ecuaciones de Maxwell del campo electromagn\u00e9tico. Es importante se\u00f1alar que las l\u00edneas del campo magn\u00e9tico son cerradas sobre s\u00ed mismas debido a la no existencia de monopolos magn\u00e9ticos y esto da lugar a que el flujo del campo magn\u00e9tico a trav\u00e9s de una superficie cerrada es siempre nulo. A continuaci\u00f3n se analiza la ley de Amp\u00e8re, aplic\u00e1ndola al c\u00e1lculo de algunos campos magn\u00e9ticos de inter\u00e9s pr\u00e1ctico producidos por distribuciones de corriente de gran simetr\u00eda como el creado por una corriente rectil\u00ednea e indefinida, por la corriente en un cilindro, en puntos dentro y fuera del mismo, o el campo magn\u00e9tico creado por un solenoide muy largo. Es importante puntualizar que la ley de Amp\u00e8re es una prueba de que el campo magn\u00e9tico no es un campo conservativo, ya que su circulaci\u00f3n a lo largo de cualquier l\u00ednea cerrada no es siempre nula, sino que para campos estacionarios es proporcional a la corriente el\u00e9ctrica enlazada por la l\u00ednea cerrada.<\/p>\n
Finalmente se analiza la magnetizaci\u00f3n de la materia, pues al estar constituida por \u00e1tomos y \u00e9stos poseer un n\u00facleo positivo rodeado de electrones en movimiento, es l\u00f3gico pensar que la materia debe presentar ciertas propiedades magn\u00e9ticas asociadas al movimiento de sus cargas. Es posible observar experimentalmente que la magnetizaci\u00f3n de un material var\u00eda cuando se aplica un campo magn\u00e9tico externo o cuando var\u00eda su temperatura, de modo que los materiales, en funci\u00f3n de su respuesta, se pueden clasificar en diamagn\u00e9ticos, paramagn\u00e9ticos y ferromagn\u00e9ticos.<\/p>\n
Puedes visualizar el v\u00eddeo Acciones entre corrientes<\/a><\/strong>\u00a0de la colecci\u00f3n\u00a0de \u201cExperiencias de F\u00edsica\u201d<\/a> de la Universidad de Alicante.<\/p>\n